渦旋光大氣傳輸時(shí)的熱暈效應(yīng)
前言
通常在研究高能激光大氣傳輸過程中的熱暈效應(yīng)時(shí),有三種數(shù)值方法會(huì)被提及,即微擾法、積分法以及相位屏法。其中微擾法最為簡(jiǎn)單,但當(dāng)畸變參數(shù)達(dá)到一定值時(shí)微擾法將會(huì)不準(zhǔn)確,同時(shí)微擾法無法展現(xiàn)光斑擴(kuò)散現(xiàn)象;積分法的準(zhǔn)確度相比微擾法得到了一定的提升,但當(dāng)畸變參數(shù)值變大時(shí),尤其是當(dāng)傳輸距離增大從而導(dǎo)致畸變參數(shù)增大時(shí),模擬結(jié)果也會(huì)不準(zhǔn)確;相位屏法,目前廣泛使用的一種方法,在畸變值很小時(shí),呈現(xiàn)出來的畸變效果十分明顯。故而,為每種方法找到其最為合適的使用范圍,將會(huì)提高數(shù)值模擬的準(zhǔn)確性。
對(duì)于高能激光的大氣熱暈效應(yīng)系列,筆者準(zhǔn)備分為三個(gè)部分進(jìn)行,也就是上述提到的三種方法,在本期推文中,利用微擾法開展相關(guān)數(shù)值模擬[1]。
那么先來簡(jiǎn)單介紹一下熱暈效應(yīng),這個(gè)過程是一個(gè)典型的正反饋循環(huán),主要有以下過程級(jí)聯(lián)而成:
能量吸收:
一束高能激光(通常是連續(xù)波或高重復(fù)頻率脈沖)進(jìn)入大氣。大氣并非完全透明,其中的氣溶膠(塵埃、煙霧)和某些氣體分子會(huì)吸收激光的能量。
空氣加熱與膨脹:
被吸收的能量轉(zhuǎn)化為熱能,導(dǎo)致激光束路徑上的局部空氣溫度升高。根據(jù)氣體定律(PV=nRT),溫度升高導(dǎo)致空氣體積膨脹,密度下降。
折射率變化:
空氣的折射率與其密度成正比(Gladstone-Dale關(guān)系)。密度降低的區(qū)域,其折射率也會(huì)相應(yīng)減小。激光束中心的能量通常最高,加熱最嚴(yán)重,因此中心區(qū)域的空氣折射率最低。光束邊緣能量較低,加熱不明顯,折射率相對(duì)較高。
光束畸變(自誘導(dǎo)透鏡效應(yīng)):
現(xiàn)在,激光束相當(dāng)于在一個(gè)中心折射率低、邊緣折射率高的“介質(zhì)透鏡”中傳播。根據(jù)光學(xué)原理,光會(huì)向折射率高的區(qū)域偏折。因此,光束中心的光線會(huì)向邊緣(折射率更高的冷空氣區(qū)域)彎曲。這導(dǎo)致整個(gè)光束發(fā)散,就像通過一個(gè)負(fù)透鏡一樣,光斑尺寸變大,能量密度顯著下降。
風(fēng)速的影響(產(chǎn)生不對(duì)稱性):
如果存在側(cè)風(fēng),情況會(huì)變得更加復(fù)雜。風(fēng)會(huì)將加熱了的空氣吹向下游方向。這使得光束迎風(fēng)面的空氣是冷的(折射率高),而背風(fēng)面的空氣是熱的、已被吹走的(折射率低)。根據(jù)光向折射率高區(qū)域偏折的原理,整個(gè)光束會(huì)向下風(fēng)方向彎曲和偏轉(zhuǎn),就像被風(fēng)吹歪了一樣,進(jìn)一步導(dǎo)致瞄準(zhǔn)點(diǎn)偏離和能量散失。
理論模型與結(jié)果
在進(jìn)行基于微擾法的大氣熱暈效應(yīng)分析之前必須指出,熱暈分為瞬態(tài)熱暈與穩(wěn)態(tài)熱暈兩種表述,基于微擾法研究瞬態(tài)熱暈比較困難,所以采用穩(wěn)態(tài)熱暈?zāi)P烷_展計(jì)算十分有必要。激光束穩(wěn)態(tài)熱暈強(qiáng)度的表達(dá)式為:

渦旋光源平面強(qiáng)度為:

將渦旋光源平面強(qiáng)度公式代入到激光束穩(wěn)態(tài)熱暈強(qiáng)度公式中可以得到相關(guān)的解析式,具體詳見參考文獻(xiàn)[2]。那么根據(jù)所給出的參數(shù)可以計(jì)算出參考文獻(xiàn)2的圖1,其他幾張圖片可以調(diào)整參數(shù)得到,結(jié)果如下:

參考文獻(xiàn)
1. 張琪,胡啟立,王紅燕等. 高能激光熱暈效應(yīng)數(shù)值模擬方法的適用范圍分析 [J]. 中國(guó)激光, 2024, 51 (08): 145-153.
2. 趙璐,王靜,郭苗軍等. 基于微擾法研究渦旋光束在大氣中傳輸?shù)臒釙炐?yīng) [J]. 光電子·激光, 2021, 32 (05): 532-540.
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